Emiterio stabilizuota BJT šališkumo grandinė

Konfigūracija, kurioje bipolinis jungties tranzistorius arba BJT yra sutvirtintas emiterio rezistoriumi, siekiant padidinti jo stabilumą atsižvelgiant į besikeičiančią aplinkos temperatūrą, vadinama BJT spinduliuotės stabilizuota šališkumo grandine.

Mes jau ištyrėme, kas yra Nuolatinės srovės įtampa tranzistoriuose , dabar eikime į priekį ir sužinokime, kaip emiterinis rezistorius gali būti naudojamas BJT nuolatinės srovės šališkumo tinklo stabilumui pagerinti.

Emiterio stabilizuoto šališkumo grandinės taikymas

Emiterio rezistoriaus įtraukimas į BJT nuolatinės srovės įtampą užtikrina didesnį stabilumą, o tai reiškia, kad nuolatinės srovės šališkumo srovės ir įtampos ir toliau yra arčiau tos vietos, kur juos fiksavo grandinė, atsižvelgiant į išorinius parametrus, tokius kaip temperatūros svyravimai, ir tranzistoriaus beta versija (padidėjimas),

Žemiau pateiktame paveikslėlyje parodytas tranzistoriaus nuolatinės srovės įstrižainės tinklas, turintis emiterinį rezistorių, užtikrinantį emiterio stabilizuotą poslinkį pagal esamą fiksuoto BJT šališkumo konfigūraciją.

4.17 pav. BJT poslinkio grandinė su rezistoriumi

Diskusijose pradėsime projekto analizę, pirmiausia patikrindami kilpą aplink grandinės pagrindo-spinduolio sritį, o tada rezultatus naudosime toliau tiriant kilpą aplink kolektoriaus-spinduolio grandinės pusę.

Bazinio spinduolio kilpa

Mes galime perbraižyti aukščiau pateiktą pagrindo-spinduolio kilpą taip, kaip parodyta žemiau 4.18 pav., Ir jei mes pritaikysime Kirchhoffo įtampos dėsnis šioje kilpoje pagal laikrodžio rodyklę padeda mums gauti šią lygtį:

+ Vcc = IBRB - VBE - IERE = 0 ------- (4.15)

Iš ankstesnių diskusijų mes žinome, kad: IE = (β + 1) B ------- (4.16)

IE reikšmę pakeitus ekv. (4.15), gaunamas toks rezultatas:

Vcc = IBRB - VBE - (β + 1) IBRE = 0

Sudėjus terminus į atitinkamas jų grupes, gaunama:

Jei prisiminsite iš mūsų ankstesnių skyrių, fiksuota šališkumo lygtis buvo gauta tokia forma:

Palyginę šią fiksuoto šališkumo lygtį su (4.17) lygtimi, randame, kad vienintelis skirtumas tarp dviejų dabartinės IB lygties yra terminas (β + 1) RE.

Kai 4.17 lygtis naudojama brėžiant serijomis pagrįstą konfigūraciją, galime išgauti įdomų rezultatą, kuris iš tikrųjų yra panašus į 4.17 lygtį.

Paimkite šio tinklo pavyzdį 4.19 pav.

Jei išspręsime dabartinės IB sistemą, gaunama ta pati lygtis, gaunama Eq. 4.17. Atkreipkite dėmesį, kad be įtampos nuo pagrindo iki spinduolio VBE, rezistorius RE vėl gali būti matomas pamatinės grandinės įėjime lygiu (β + 1).

Reiškia, emiterio rezistorius, kuris sudaro kolektoriaus-spinduolio kilpos dalį, pasirodo kaip (β + 1) RE pagrindo-spinduolio kilpoje.

Darant prielaidą, kad daugumoje BJT β daugiausia gali viršyti 50, rezistorius prie tranzistorių spinduolio gali būti žymiai didesnis bazinėje grandinėje. Taigi galime išvesti šią bendrą 20.20 pav. Lygtį:

Ri = (β + 1) RE ------ (4.18)

Ši lygtis jums bus gana patogu sprendžiant daugelį būsimų tinklų. Tiesą sakant, ši lygtis palengvina 4.17 lygties įsiminimą lengviau.

Pagal Ohmo dėsnį mes žinome, kad srovė per tinklą yra įtampa, padalyta iš grandinės varžos.
Pagrindo-spinduolio konstrukcijos įtampa yra = Vcc - VBE

4.17 matomos varžos yra RB + RE , kuris atsispindi kaip (β + 1), ir rezultatas yra tas, kurį turime ekvivalente 4.17.

Kolektorius – Emiterio kilpa

Aukščiau pateiktame paveikslėlyje parodyta kolektoriaus ir spinduolio kilpa Kirchhoffo dėsnis į nurodytą kilpą pagal laikrodžio rodyklę, gauname šią lygtį:

+ YESTERDAY + TU ESI + ICRC - VCC = 0

Emiterio stabilizuoto šališkumo grandinės praktinio pavyzdžio sprendimas, kaip nurodyta toliau:



Emiterio šališkumo tinklui, nurodytam aukščiau pateiktame 4.22 paveiksle, įvertinkite:

1. IB
2. IC
3. TU ESI
4. U
5. IR
6. ETC
7. VBC

Sodrumo lygio nustatymas

Maksimali kolektoriaus srovė, kuri tampa kolektoriumi prisotinimo lygis emiterio šališkumo tinklą galima apskaičiuoti naudojant tą pačią strategiją, kuri buvo taikoma anksčiau fiksuoto šališkumo grandinė .

Tai gali būti įgyvendinta sukuriant trumpąjį jungimą per BJT kolektorių ir spinduolius, kaip nurodyta aukščiau pateiktoje 4.23 diagramoje, tada gautą kolektoriaus srovę galime įvertinti naudodami šią formulę:

Problemos, susijusios su prisotinimo srovės sprendimu emiterio stabilizuotoje BJT grandinėje, pavyzdys:

Apkrovos linijos analizė

Emiterio-šališkumo BJT grandinės apkrovos linijos analizė yra gana panaši į mūsų anksčiau aptartą fiksuoto šališkumo konfigūraciją.

Vienintelis skirtumas yra IB lygis [gautas iš mūsų ekv. (4.17)] apibrėžia IB lygį pagal charakteristikas, kaip parodyta tolesniame 4.24 paveiksle (nurodytas kaip IBQ).